По аналогии с 4-скоростью
(1) |
где
(2) |
Пространственная компонента 4-импульса
(3) |
в пределе
(4) |
релятивистским импульсом. Этому выражению можно придать обычный для классической механики вид
(5) |
есть масса частицы, зависящая от ее скорости.
Выясним теперь, что представляет из себя временная компонента 4-импульса — . Для этого посмотрим, во что переходит это выражение при
(6) |
Умножая это выражение на
(7) |
Первое слагаемое в правой части этой формулы есть некоторая константа, не зависящая от скорости частицы и имеющая размерность энергии, а второе — есть не что иное, как кинетическая энергия частицы в классической механике. Поэтому по аналогии с классической механикой величина
(8) |
называется энергией частицы в релятивистской механике, а энергия частицы при
После этих определений можно представить 4-импульс частицы в виде
(9) |
т.е. временная компонента 4-импульса представляет собой энергию частицы, деленную на скорость света
(10) |
или
(11) |
которое справедливо независимо от выбора инерциальной системы отсчета. В другой системе отсчета
(12) |
Иными словами, полученная формула Лоренца инвариантна.
Сами и
(13) |
Домножая первое соотношение на
(14) |
Какой смысл во всех этих обозначениях, определениях и названиях? Ведь если исходить только из совпадения данной величины с ее классическим пределом при
(15) |
(она переходит в классическое выражение при
(16) |
(второе слагаемое в этой формуле есть кинетическая энергия частицы в классической механике).
Однако можно показать, что эти величины не являются компонентами какого-либо 4-вектора. А почему нам надо, чтобы они были компонентами 4-вектора? Все дело в том, что в релятивистской физике, так же как и в физике нерелятивистской, выполняются законы сохранения импульса и энергии. Это есть, можно сказать, опытный факт. Не обнаружено пока отклонений от этих законов сохранения. 2 Но в силу принципа относительности эти законы сохранения должны выполняться во всех инерциальных системах, движущихся друг относительно друга равномерно и прямолинейно.
Рис. 1. Столкновение 2-х частиц в лабораторной системе. |
Рассмотрим, например, столкновение 2-х частиц в лабораторной системе с образованием двух (вообще говоря, других) частиц. Закон сохранения импульса гласит
(17) |
А закон сохранения энергии
(18) |
Но такие же законы сохранения должны выполняться и в любой другой инерциальной системе
(19) |
Если величины и
(20) |
Применяя преобразования Лоренца, получаем из (20)
(21) |
(22) |
После сокращения на имеем
(23) |
Домножая второе уравнение на
(24) |
В итоге мы приходим к закону сохранения импульса в системе
(25) |
Но если выполняется закон сохранения импульса, то из первого уравнения системы (23) следует закон сохранения энергии
(26) |
Таким образом, мы приходим к выводу, что
сохраняющиеся величины в релятивистской физике должны быть компонентами 4-векторов (или тензоров). |
Возможно, кто-то остался неудовлетворенным этим довольно формальным выводом выражений для энергии и импульса релятивистской частицы. Поэтому приведем еще один вывод, заимствованный из книги М.Борна "Эйнштейновская теория относительности", Мир, Москва, 1972 г. (стр. 262). Давайте будем искать выражение для импульса частицы в виде
(27) |
считая, что масса частицы
Рассмотрим для этого неупругое столкновение двух одинаковых тел одно из которых покоится (в некоторой лабораторной системе отсчета
Рис. 2. Неупругое столкновение двух одинаковых тел. |
Закон сохранения импульса в проекции на первоначальное направления движения (которое мы выбираем качестве оси
(28) |
где
Рис. 3. То же столкновение в системе |
В этой системе первая частица покоится, а вторая налетает на нее со скоростью
(29) |
подставим
(30) |
Относительно скорости
(31) |
В пределе
Рассмотрим теперь то же столкновение из системы
Рис. 4. Система |
В этой системе отсчета, если мы развернем картинку и снова сделаем ось
Рис. 5. Столкновение в системе |
Для определения компонент скоростей тел до и после столкновения в системе
(32) |
В данном случае
(33) |
и
(34) |
(значок
(35) |
Аналогичным образом, поскольку
(36) |
получаем для
(37) |
Запишем теперь закон сохранения импульса в системе
Сокращая на
(38) |
Это равенство должно выполняться при любом
(39) |
В таком виде оно представляет собой не что иное, как закон сохранения массы при неупругом столкновении двух тел. Подставляя теперь
(40) |
Разрешая это уравнение относительно
(41) |
Нам теперь осталось вычислить только отношение
| |||
(42) |
Таким образом, мы приходим к уже известному нам выражению для массы тела, зависящей от его скорости
(43) |
Попутно мы доказали, что если сохраняется импульс (во всех инерциальных системах отсчета), то сохраняется и масса (зависящая от скорости), или, что то же самое, энергия, равная произведению массы тела на квадрат скорости света.
Важнейший результат специальной теории относительности относится к понятию массы. В дорелятивистской физике было два закона сохранения: закон сохранения массы и закон сохранения энергии. Оба этих фундаментальных закона считались совершенно независимыми друг от друга. Теория относительности объединила их в один. Так, если тело, движущееся со скоростью
(44) |
В результате полная энергия тела становится равной
(45) |
Следовательно, тело обладает такой же энергией, как и тело, движущееся со скоростью
Однако в нерелятивистской физике изменения энергии
Совершенно по-другому обстоит дело в релятивистской физике. Хорошо известно, что с помощью ускорителей мы можем сообщить телам (элементарным частицам) огромную энергию, достаточную для рождения новых (элементарных) частиц — процесс, который наблюдается сейчас сплошь и рядом на современных ускорителях элементарных частиц. Формула Эйнштейна "работает" в ядерных реакторах атомных электростанций, где энергия высвобождается за счет процесса деления ядер тяжелых элементов. Масса конечных продуктов реакции меньше массы исходного вещества. Эта разница масс, деленная на квадрат скорости света, и представляет собой полезную высвобожденную энергию. Подобным же образом нас обеспечивает теплом и наше Солнце, где за счет реакции термоядерного синтеза водород превращается в гелий и выделяется огромное количество энергии.
Сейчас можно считать твердо установленным, что инертная масса тела определяется количеством запасенной в теле энергии. Эту энергию сполна можно получить в процессе аннигиляции вещества с антивеществом, например, электрона с позитроном. В результате такой реакции образуются два гамма-кванта — фотона очень большой энергии. Этот источник энергии, возможно, будет использоваться в будущем в фотонных двигателях ракет для достижения ими субсветовых скоростей при полетах к далеким галактикам.
1 Поскольку при
2 Когда такие отклонения обнаруживаются, то в конце концов оказывается, что это либо ошибка, либо, если выясняется, что ошибки нет, это приводит к открытию новых элементарных частиц. Наиболее яркий пример такого рода — это открытие нейтрино.
3 Здесь
Авторы лекций: Д. А. Паршин и Г. Г. Зегря
Научно-образовательный Центр ФТИ им.А.Ф.Иоффе